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第1588节(第4页)

在徐云说完这番话后,薛其坤院士举手打断了他:

“听你这说法……你这次采用的思路,似乎并不是主流中的一种?”

“没错。”

徐云点了点头,肯定了薛其坤的判断:

“我这次用于描述机理的理论此前并未有人提出过,我将它称之为……陈-徐磁矢势正则理论。”

这一次。

包括一直没有出声的杨老在内,台下的人顿时齐齐一愣。

陈-徐磁矢势正则理论。

简简单单的几个字,包含的信息量似乎有点大啊……

譬如磁矢势。

相对于电流电荷,磁矢势这个物理量的知名度可能要低一点儿。

实际上它是一个旋性矢量,和磁场有关:

已知在稳定磁场中矢量b的散度为零,根据重要失量恒等式任何矢量场的旋度的散度恒为零,因此b可表示为b=▽xa,矢量场a成为矢量磁位,因此得到电流分布的a,对a做微分运算就可以得到b。

对▽x▽xa=μj化简可得▽^2a=-μj,即矢量泊松方程,在直角坐标系下等价为三个标量泊松方程。

非常简单,也非常好理解。

这玩意儿和高温超导之前也存在一定关系,因为在电磁场中运动的电子总是伴随着带一个相位,这个相位其实就是磁矢势。

“……”

随后坐在薛其坤身边的王老想了想,对徐云问道:

“小徐,你继续吧,详细解释一下你的这个理论。”

徐云见状再次点了点头,这次没有再用ppt了,而是拿起粉笔在一旁的黑板上写起了板书:

“某种意义上来说,超导就像击鼓传花,电子就像小朋友,小朋友坐在自己的位置上没动,所以不会互相碰撞产生电阻,而他们手上传的花就是那个无质量的相位。”

“因此从这个思路切入,可以在紧束缚模型下写出一个规范不变的哈密顿量,也就是uhuf=-∑(ij)tijcifeiaijcj+h其中aij=θi-θj。”

“电子向左和向右跳,会附带一个正负的相位,这就是超导电流的主要来源,如果计算局域电子数ni=cifci随时间的变化,也就是海森堡方程,以及连续性方程anat+ajax=0,很容易得到流算符……”

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